空間座標の反転ではどうして(2.16)と(2.17)が成り立つのでしょうか

@y/(の : の / | 2 りー PO 2.15) をうる- 2.14) と (2②.15) とを比較すると, 右手系 と左手系とでは, 右辺 の Lorentz の力の第2 項の符生に違いがある. この結論は他の成分についてもゃ同様 でぁる. したがって, Lorentz の力の作用のもとにおける京電荷の 運動方程式 は。 空間座標反転のもとで共変的でないと考えるかもしれない. しかし, 上の謙 論は (2.13) の仮定にや とづくもので, 電場については 婦(%/。のニー(*, の (2.16) でよいが, 磁場の変換性は (2.13) のかわりに (*/ の ー P(*,の 2.17 であたえられる. (2.16) と (2. 17) の変換性のもとでは, 運動方程式の *" 成分は 2 gy/ gs/ ーーの ー 6。(ダ(の 9+g ッ し(7の, の一 0 ぢし(7(の), j (2.18) となって, これは (2.14) とまったく同形である. (2.17) の型の変換をするベク トルを軸性ベクトル (axial vector) といい, (2.16) のよう な普通の変換をするべ クトルを極性ベクトル (polar vector) という. たとえば, 二つの極性ベクトルの ベクトル積は軸性ペクトルである. 磁場はペクトル場であるが, 普通のベクトル 場ではなくて, 軸性ベクトル場である・ 2②.16) と (2.17) の変換を用いるとすぐに, 左手系で も右手系のそれとまった く同形の Maxwell の方程式 2g(*/ 7 rot' 及(*。 の十 =0 の/(%/,7 sa 5 ro (W。 のーー uo00 diy の(*, のニの(@5 div7 (% の三 がなりたつことを示せる. この証明は読 人 先朋忠相」

物理のが苦手なので教えてほしいです。 よろしくお願い致します

課題 以下の文章・数式の空欄に当てはまる数値や式を答えよ。 数値は SI 単位系の適切な 単位によって表されており、解答に単位を記す必要は無い。 x 軸上を運動する物体がある。 この物体の時刻 t における位置を x(0 とする。 この物体 の、時刻 t におけるx 方向の加速度が -4x(①+16 と表されている。この物体は t=0 にぉ いて原点で静止していた。 2ァ x(①) に関する微分方程式 人 ー | ①) | の解を求めるために、定数 k を用いて、 X(①=x(D+k と置く。X(ぃひ の二階微分が X(O に比例するように k の値を選ぶと、 2 ょ=| ②) | となり、X( の微分方程式は と ー | | となる。 また、 この微分方程式の初 期条件は X(= 0) =| (4) | ぉよび 時 である。 ヌ(t) の解の形を (0 = 4cos(7の)博sin(p) と仮定して微分方程式と初期条件から解を 求めると 4=|(6)トぢ= [loぃ| および ヵー| (8) | となる。 ここから x(① を求めれば、 この物体の運動の範囲は ご <| (10) | でちるに とがわかる。また、速さが最大に なるのは物体が z 三| (11) | にある瞬間である。 時刻 =0 以降に最初にこの点を物体が通 過する時刻は | (12) | である。

277(5)キです。 黄色の下線のところが分からないです。

の向きに進んでるs ー Q) 4三0 のとき, 変位が ッニ0 で, >軸の負の向きに振動しょうとしている点を原点 (0) として, 各点の変位のようすをグラフに表せ。 ー(⑫) /デ1.50 s のときの, 各点の変位のようすを(1)のグラフに重ね, 破線で表せ。 ノン (3) *三0 の点の時刻 7【s] における姿位 ym] を表す式をつくれ。 ピノ ⑲⑳ 任意の点々(Um) の, 時刻 7【s] における変位 ym〕 を表す式をつくれ。 『例題55 良司 277. 正弦波の式と定在波 (定常波)人@ 図におい 》1 て, 原点0 の媒質は変位 ッー4sin 人 で表され ーー る単振動をし。 その振動がャ軸の正の向きに伝わっ 4 守 | ていく涼(平面波)を考える。4 〔m〕 は振幅, 7〔s〕 は周期, 7【s〕 は時間である。この平面波は距離[m〕 の所で, 同位相で反射する。 平 面渋は媒質中を速度 ヵ[m/s] で減衰せずに伝わり, また反射による減衰はないものとす る。次の問いの 内に適当な式または数値を入れよ。 2 sino+sin8ニ2sinそさとcos が を用いてもよい。 (1) この平面波の波長4〔m] は7とゥにより [| 7で |と表せる。 (2⑫) 原点0 を発した平面波は原点Oより距離x[m〕 (0<xくア) 離れた点P に遅れて到達 する。 平面波の速度はのゅであるから, 遅れの時間は? とzより[ |と表せる。 し たがって, 点Pでの変位 ヵ〔m〕 は =[ ウ | と表せる。 (3) 原点0から距離んの所で反射して点Pに達した平面波 (反射波)はさらに遅れる。遅 れの時間は/, のと*より[エ |と表せる。 反射波は同位相で反射する と仮定して いるので, 点Pでの変位 y [m〕 は =| オ | と表せる。 (4) 点P の変位 x [m〕 は原点から直接到達 した平面波の変位 y』 と反射濾の変位 yy の和 で求められる。 を積の形に書き直すと %三| カ となる。 @) (0より. 時間によらず変位しない位置があることがわかる。とが4に等しいとき, こ の位置は0一間に[ キキ ]点ある。 原点0に近い点の座標をんによ り表すと 【央牌大 改) 2 と2の ダ 、 K 277. (の @⑫ 時刻 における点P の振動は, 原点0の振動より 遅れている。

この問題途中まで解いて分からなくなりました… (1)は位置を二階微分だから加速度の-16x (2)は代入してAcos(pt)+Bsin(pt)を二階微分したら-Ap^2cos(pt)-Bp^2sin(pt)=-16xになると思ったのですがここからどうやってp=にするので... 続きを読む

課題 1 以下の文章・数式の空欄に当てはまる数値や式を答えよ。数値は SI 単位系の適 切な単位によって表されている。 x 軸上を運動する物体がある。この物体の時刻 t における位置を x()) とする。この物体 の、時刻 t におけるx 方向の加速度が -16x(() と表されている。 この物体は を0 において x=3 にあり、x方向の速度は 16 であった。 誠み (9 王 4cos(⑰)二sin(7がの x(0 に関する徴分方程式 2 |!) |の解として という形 を仮定する。徴分方程式に代入すると、Pー | 2) | = 初期条件を考慮すると 3) |ょびー|(① とままる。この物体は、押相が| (5) | <角拓生数| o 間振動をしている。

この問題途中まで解いて分からなくなりました… (1)は位置を二階微分だから加速度の-16x (2)は代入してAcos(pt)+Bsin(pt)を二階微分したら-Ap^2cos(pt)-Bp^2sin(pt)=-16xになると思ったのですがここからどうやってp=にするので... 続きを読む

課題1 以下の文章・数式の空欄に当てはまる数値や式を答えよ。数値は SI 単位系の適 切な単位によって表されている。 X 軸上を運動する物体がある。この物体の時刻 t における位置を x()) とする。この物体 の、時刻 t におけるx 方向の加速度が -16x()) と表されている。この物体は を0 において x=3 にあり、x方向の速度は 16 であった。 み (9 三4cos(7)二sim(7がか (0 に関する微分方程式 2 という形 を仮定する。徴分方程式に代入すると、 アー (2②) 本 初期条件を考慮すると 3) |ょびー|(① とままる。この物体は、押相が| (5) |<角拓生数| の 間振動をしている。

物理のベクトルの積分についてです。 1枚目の写真までは分かるのですが、 2枚目の写真は どういった計算を行っているのでしょうか。 ちなみに私は3枚目の写真のように考えました。

質量 , の質点が力 ア を受けて3 次元空間内を 運動している 場合を考えま しょう。カ ア が何でも良いとしてしまうと話が難しくなるので, ここではカ 7 は保存力であると仮定します。 従ってポテンシャルエネルギー (7) を使って (7) = ーVレ(7) (2.152) と表すことができます。 このとき質点の運動方程式は次式となります。 の 名 ーVソ(7) (2.153) この式の両辺と ゎる との内積を 作り 7 = 0 から 7まで積分します。 / wー・ ・の の -/ (ve): (2.154)

気体分子運動論とはなんですか？ どの法則のことを言うのですか？

これってあってますか？有効数字はどちらに合わせればいいでしょうか？

3. x=3.837+0.005, y=1.28+0.02, z=9.6+0.1 とする。以下の問いに 答えよ。 x の絶対誤差を答えよ。 0.009 x の相対誤差を答えよ。 0.0013 ゅ 0.72% x+y を平均値絶対誤差の形で求めよ。 5.12ェ0.03 z-y を平均値よ絶対誤差の形で求めよ。 か32ょの.12 xy を平均値エ絶対誤差の形で求めよ。 4.9|+ 0.10 デを平均値キ絶対誤差の形で求めよ。 750ょ0.23 久

ラザフォード散乱の理論で、入射粒子の散乱角度だけでなく、標的粒子の散乱角度も考えることはできますか？ それともラザフォード散乱では、標的粒子は動かないという仮定が入っているのでしょうか？

私立医学部の問題です 解説お願いします

[IT ] 長き,断面積の一様な針金の両給を電圧 の電池につないだとき, その回路において 成立する電流の大きさやジュールの法則に関して, 電子の運動の立場から 1 つの仮説を作ること を考える。論理的につじつまが合うよう, 下記の文章の| | に適した答えを記せ。なお, 自 由電子 1 個の質量および電荷の大きさを, それぞれm およびとする。また 針金の形状は由柱 と考える。 針金の内部には, 長さんの方向に// の電場が生じていると考え。 自由電子は長さ方向にしか 運動しないと仮定する。 針金の中の自由電子は。 その電場から力を受けて加速されるが。 針金 構成している原子に大性衝内していったん停止し直ちに電場によって加速されるものと考え る (停止している時間をゼロ秒とする) 。このように。 電子は豚間的な停止等加速度運動とを 多数回線り返すが, 等加台度運動しでいる時間は常に一定値ずとする。このとき。 自由電子1側 が針金の一粒から出発しで他鳩に達するまでの時間は。 / のeV)である。 このような自由 電子の流れが電流であると考え針金内に単位体積当たり ヵ 個の自由電子があるとすると, 電流 の大ききは 78Vである。また, 針金の抵挑値は / ⑦S) と表される。 ところで, 1 個の自由電子が 1 回の非細作衝突によって失うエネルギーは [| ェ ] / (2の である。このエネルギーは自由電子 1 個に対して時間 ごとに失われるのであるから。 単位時間 当たり, 針金の中の全自和電子が失うエネルギーは。 SVSx / (2mが) である。 これは。 単位時間当たりに発生するジュール熱に等しい。