質問失礼します。 この問題でxとyのみの式にしようとしたのですができず、他に運動を求める方法もわかりませんでした。 どう計算して、その式から運動をどのように求めるか教えて欲しいです。 答えは(i),(ii)とも右上、左下を通る楕円となり、回転の向きが違うだけです。 よろし... 続きを読む

X- acoslwtt9i),#= bcoscot +%)12おいて、 で ()g-0, 9.- f, Ci) 9: o, 9.=- } こ とすると rn3t選納2A

(2.1.1)をどのように展開すれば(2.1.4)になるんでしょうか

2.1 ラグランジュ形式 解析力学の2つの形式,すなわちラグランジュ形式とハミルトン形式についてその 特徴を述べ,両者の関係を考察するのが本章の目的である). まず,ラグランジュ形式から始める. ラグランジュ形式は独立変数として一般座標 g'を用いて記述されるが, ラグランジュ関数Lはgとずで表される。そして, 外的 拘束条件のない場合は, ラグランジュの運動方程式は前節で述べたように d OL TO = 0,(i=1~ N) dt(0g Og' である。これは gi の時間に関する2回微分方程式であり, 一般には N個の独立な方 住式糸である.したがって, これらの方程式を解いて運動を求めるとき, 初期値 g' と 9の両方を指定して運動が一義的に決定される. すると, 力学系の状態を指定するの は9とであるといえるから, g'とがとを変数とする空間を考えると都合がよい。 このような2N 次元空間を状態空間、あるいはハミルトン形式の位相空間(phase *pace)と対応させて, 速度位相空間(velocity phase space)という。 そこで,速度位相空間の座標を(g',g) で表すことにする.は速度 に対応す る変数であるが, gi は一応q' とは別ものとして扱い, q' の時間微分であるfと区別 注*)本章以下,ラグランジュ関数 Lおよびハミルトン関数H は時間を陽に含まないとする.時間に 顕わに依存する場合も, OL/0tの付加項が付くだけで, 以下の考察は本質的に変わりはない。 15

3枚目の(1.2.7)や(1.2.8)はどのように出てくるのでしょうか？

ホロノーム系と非ホロノーム系 拘束条件は一般に微分形で与えられる。 力学変数をa' (i=1~N) とすると, 拘束 条件は次のように表される: W。= Qai(z, t)de'+ ba(2,t)dt =D 0, (a=1~b) ここでaは拘束条件の番号を表す添字で, kは拘束条件の数である。aai と bail と時間tの関数で, aai(z,t) は aai(2', 2?, … … aN,t) の略記である. また同一項 で上付き添字と下付添字の現れる場合はその添字について和を取るものとする (和) 号とを省略).したがって, 上式ではiについて1から Nまでの和を取る。 Weのうちで独立でないものは落とし, Waはすべて独立とする.これら w。のうち で積分可能なものがあれば, その拘束条件を積分形で表す方が便利なことが多いそ こで,積分可能なものは積分し 9u(z,t) = Cu, (μ=1~m) と表そう.Cu は積分定数であり, m は積分可能な拘束条件の数である。積分可能で ない残りの拘束条件は W。 = aoi(x,t)de" + b。(x,t)dt' = 0 (0=1~k-m) となる。この場合, 力学系の拘束条件は (1.2.2) と (1.2.3) で与えられることになり, 自由度は N-kである. 3次元空間の中の n質点系の場合は,当然 3n-kとなる。 すべての拘束条件 (1.2.1) がすべて積分可能な場合,つまりk=mのとき, この糸 をホロノーム系 (holonomic system) といい, 積分不可能な拘束条件のある場合を非 ホロノーム系という。 ホロノーム系の簡単な例は, 1質点が2次元曲面上に束縛されている場合である。 例題1.1. 曲面上の運動 曲面への法線成分を n; とすると, 質点の運動は法線に垂直であるから, 拘束条件は w= n;da° = 0

1枚目から、2枚目のgrad sとgrad rの計算方法がわかりません。教えてください🙇‍♂️

第11章 電 気 力 学 Zo6 り んo@ の 0 5 ラッ ケー 7・の/C 1.56) テニテー"(⑫),。 7ニレーァ"(7の)|。 りー2'(7の), アニ7の/c Lienard Wiechert のポテンシャルとよぶ ((13・1) 参照). とき生ずる電磁界は次のようになる ([13〕 参照). 2 は 1 (-放)+ 民 1る) 引) Gd1.5の) 06 / のXア の? にみた の ア ergっlkd ergku ラッ ため, あまり速くない点電荷によって単位時間あたりに放射される電磁エネルギー ようになる (13・2) 参照). 2 - me (exのxの) は- テ) Q1.583) 4(,の= ー<a ④⑫⑦)* Q1-58b) うに, 加速された点電荷による電磁波の放射を制動放射とよぶ、 ) 点電荷による電磁波の散乱 入射した電磁波が点電荷を加速し, 加速された点電 電磁波を放射する過程が点電荷による電磁波の散乱の現象である. 入射した電磁波

物体の自由落下の問題です。 m:物体の質量 a:物体の加速度 g:重力加速度 k:空気抵抗係数 v(t):物体の速度 物体の速度が2つ目の式の形で与えられるとき、積分を使わずにαとβを求めよ。ただし、v(t)はt=0のとき0であり、αは0ではないものとする。また「aはv... 続きを読む

?(=ce(1-e 9⑳) 726 三709一Ao (の ee

(8.3)の2つ目の等号ってどのようにして計算しているのでしょうか

S8 境界値開是 へWX) = ーニZ) 113 8.2) を解かなくてはならない. この場合, 真電荷の空間的分布 のz(*%) はあたえられた ゃのとする. もし, 上の方程式が解けたならば, 導体表面 S 上の表面電荷の刻 度分布 o は の 三e婦・72 ーe有(⑤) 8.3 であぁあたえられる. ここで 2 は導体表面に外向きにたてた法線方向の単位ベクト ルであり, み による微分は z 方向への方向微分である. (8.3)は, 容易にわかる ょ5K, Gauss の法則 (4.10) を導体表面上の微小部分に適用したものである. ⑱.1) ぁるいは (8.2) の偏微分方程式を, 問題に適した境界条件のもとに解くこ とは, 特殊の場合をのぞいては一般に困難である. そして個々の問題に対 して, 幣珠な数学的技巧を工夫する必要があり, それらは物理学の問題というよりも応 用数学の問題でもるといってもよいであろう. ここでは, 物理学の他の領域にお いてもよく利用される, なるべく 一般的な方法についてのみ概説するにとどめる・ 等角写像法などの特殊な方法に興味のある読者は, その方面の専門書を参照され たい. 1) 鏡像決 (method of imageS) 人 間内に点電荷と導体とがある場合を考えてみよう. このとき, mn さる

この問題でLベクトルを求めために位置であるrベクトルを求めたいのですが、速度vベクトルは(v0,0,u0-gt)でこれを積分して位置にしてpベクトルと外積で考えたら(0,0,0)になってしまい答えと合わないのですが、どこが間違ってるか教えてください

問 3 z.ヵ 軸を水平方向に, > 軸を鉛直方向にとる。# = 0 に原点から, 初速度 (wo.0.uo) で質最刀の 質点を斜めに投射した (vo,uo > 0)。重力加速度の大きさは 9 とする。 時刻fにおける, この質点の運動量了と角運動司// および, この質点に働くカだと力のモー メント 誰 をペクトルの成分を示して答えよ。さらに, それらの間に = 記 守 =内 が成り : 立つことを示せ。 4

薄い球殻の慣性モーメントの求めかたがわかりません。私の大学では、高校の範囲で慣性モーメントを求めていて、友達曰く円環の慣性モーメントを利用して求めるみたいなのですが、求めきれませんでした。私はz軸をとったので、その方法で教えて欲しいです

答えが無く分からないので教えて下さい

2 ) (⑳ (2) | 11 時刻{三 0に初速やで地上がから真上 に物体を投げ上げると、等加球度運 動をした。この加書度(宣力加球度) は下向きで、-gと表すことにする。 以 の問いに答えよ。ここでは、高さ、 次 度、加速度の符号は上向きを正とす og ある時刻た(4は正の値) における塊 体の球度(のを、 (学 の, Poを用いた 式で表せ(符合に注意せよ)。 ある時刻 (4は正の値 ) における物 体の高さy()を、{, の9, Poを用いた式 で表せ(符合に注意せよ)。 物体が最高点に達した時の速さをvn とすると、 はどのように表されるか。 (エ) 物体が最高点に連する時刻はどの ように表されるか。 (オ) 最高京の高さ彩はいパらか。 (カ) 再び地上に落下するまでの時間 7?

N₁[mol],体積V₁,絶対温度Tの理想気体AとN₂[mol],体積V₂,絶対温度Tの理想気体Bを混合したとき、エントロピーの増加量ΔSを求めよ。ただし、AとBの定積熱容量Cvは等しい。 という問題がわかりません。教えてください。